流变学自16世纪开端萌发，直到1928年美国物理化学家宾汉(E. C. Bingham)及巴勒斯坦学者雷纳(Refiner)命名流变学(rheology)开端将流变学变成一门独立学科。
经典力学中，将活动与变形划分为两个不同领域的概念，活动为液态特色，变形则为固态特色。可是经典力学的界说并不合适实践的资料运用，许多制品在变形中会发生黏性损耗，活动时具有弹性回忆效应，这类资料一起具有固体变形和液体活动的特性，在不同的外界环境下，体现出不同程度的流变性质。
关于简略流体或简略弹性体，流变性质体现主要为三种方法：虎克弹性、宾汉塑性、牛顿黏性。拉伸活动与剪切活动均归于简略活动，可是流体活动的方法并不仅限简略活动。安稳的剪切活动类似于流体处于两块平行板间的活动，若在平行板间施加效果力，流体即发生活动速度梯度，流体内任一y坐标流体活动的速度y正比于其坐标y:
要坚持流体作上述剪切活动，须施加应力战胜各层流体活动时的摩擦阻力，不同的流体阻力并不持平。若将剪切应力对剪切速率作图，可将流体的流变行为略分为四种类型：牛顿流体、假塑性流体、胀大性流体及宾汉流体。描绘中等剪切速率下的黏性流体方程最简略的流体模型为：
K为流体常数因子，K愈大时活动阻力愈高;n为流体指数。关于大大都流体而言，剪切速率在并不是太广泛的规模时可视为常数。因而,
可是实践的活动曲线n 值并不一定为定值，流体曲线或许具有混合性的流体性质，但在部分剪切速率规模中，n值可为一安稳值。
1687年牛顿首要提出流体阻力正比于两部份流体相对活动的速度。简略的描绘牛顿流体，流体黏度随温度的上升而下降，而且黏度不会随剪切速率的改动发生改变，应力与应变速率之间契合简略的线性联系，意指剪切应力将与剪切速率成正比，即：
(11)式为牛顿流体的界说式。水、酒精、油类等低分子液体均属牛顿流体。牛顿流体的活动一般具有以下特色。
变形不行回复性为黏性流体的特质，黏性流体的变形是永久变形。外力移除后，变形坚持与施力情况下持平，因为粒子或分子链间己发生相对滑移，所以此种变形并无法回复。
大都的溶液、熔体都归于假塑性流体，在高剪切速率下的黏度乃至可比低剪切速率少几个数量级。假塑性流体又称为剪切致薄流体，其流体行为是随剪切速率进步，溶液的黏度将随之下降。此种流体有助于加工成形，因而在工业制作具有极端严重的含义。
低剪切速率下，物理损坏较少，胶体的根本结构根本不变，但当剪切速率到达定值以上，溶液内粒子的结构被损坏或具有方向性时，黏度值开端下降，显现为假塑性现象。而当剪切速率继续添加，物理交联点彻底被损坏不及重建，胶体内的粒子或许被涣散或是纤维具有方向性等原因，使黏度值将降至最低值而不再改变，在高剪切速率下流体或许挨近牛顿流体性质。
胀大性流体与假塑性流体出现相反的特性，流体黏度跟着剪切速率添加而进步，又称为剪切致厚流体。此种流体在低剪切速率下具有活动性，可是在高剪切速率效果下，将致使黏度大幅度的进步。胀大性流体一般具有以下特性：低剪切情况下，颗粒较趋涣散态，受涣散介质的浸润性较低;当剪切应力进步，颗粒会构成交联态，尽管结合力并不安稳，却升高了粒子的活动阻力，但因为结合力低之故，经静态松懈后的黏度仍会下降。如糊状物、淀粉、高分子凝胶等归于胀大性流体。
剪切速率坚持不变，而黏度随时刻削减的流体为触变性流体。触变效果适当遍及，假塑性流体具有时刻依赖性，当剪切速率上升与下降曲线不重合时，将构成一个迟滞圈，因而触变性流体曲线由速率上升及速率下降曲线组合而成。其所包括的面积被界说为使资料凝胶结构被损坏时所需的能量。
上图所显现的迟滞回圈表明流体资料内部结构的松懈特征，因而触变性流体必定是具有时刻依赖性的假塑性流体，但假塑性流体并不一定是触变性流体。
1.结构可逆改变，也便是施以外力至体系时具有结构的改变，除掉外力后，体系结构会有回复现象。
震动剪切(Oscillatory shear)可用以检测资料的动态黏弹性质，一起取得资料黏性与弹性的流变行为，使用细小振幅的振动效果藉此调查资料黏弹反应，并可以藉此得知与稳态黏弹性之间的对应联系。动态
(14)式中，0 为应变振幅; 为振动角频率(s-1)，此值亦可用线频率表明f(Hz)。当施以交变应力后，反应的应力(t)也为正弦改变，且频率相同。但因为资料具有黏弹性，因而存在迟滞效应，使得应力与应变间存在一个相位差。
关于纯弹性资料，将反应一切的能量，因而=0，应力与应变间无相位角差;
关于纯黏性资料而言，能量将彻底流失，=/2;而黏弹性资料则介于两者之间，0/2。参照一般弹性模量的界说，界说复数模量为：
当G = G”时，=45，此刻表明资料流变性质转化，由固态转变为液态或由液态转为固态。
此交点的对应值，其倒数便为特性时刻(t)。当特性时刻愈长，则流体倾向于黏性(浆料涣散态)，而特性时刻愈短，流体趋向于弹性(浆料凝胶态)
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